1. Введение
Настоящее время уважающие себя предприятия должны вести учет вычислительной техники. Учитывая её перемещение по отделам или кабинетам не только целой вычислительной системой но и отдельных составляющих. Причем так что бы это было удобно, эффективно а так же назанимало много времени. Для этого не обходимо применение высокопроизводительных информационных систем и передовых технологий.


5. Описать процесс расширения пара в диафрагменном лабиринтовом уплотнении. Изобразить этот процесс на h,s –диаграмме.

Потери от утечек рабочего тела (пара или газа) связаны с протечками через зазоры помимо сопловых или рабочих лопаток. Эти протечки не совершают полезной работы в ступени, поэтому энергия пара или газа протечки является потерянной для ступени. Потери от утечек имеют место как в ступени, так и в турбине в целом.
Для уменьшения протечек через зазоры между статором и ротором турбины применяются лабиринтовые уплотнения, представляющие собой последовательный ряд сужений для потока протечки. Лабиринтовые уплотнения применяют ступенчатого или прямоточного типа (рис. 5.1).


Рис.5.1 Схемы лабиринтов уплотнени1 ступенчатого (а) и прямоточного (б) типов.
Здесь сужения (щели) образованы гребешками, расположенными на статоре, и поверхностью ротора. В ступенчатом уплотнении щели располагаются на выступе и впадине ротора, в прямоточном уплотнении гладкий ротор не имеет выступов и впадин. Для исключения возможности местного разогрева ротора и его искривления при задеваниях в лабиринтовом уплотнении часто гребешки располагаются на роторе, выступы и впадины — на статорных деталях.
Рассмотрим процесс течения пара в лабиринтовом уплотнении. В щели поток ускоряется до сравнительно большой скорости сщ, в камере за щелью уплотнения ступенчатого типа он тормозится практически до нулевой скорости. Торможение в камере идет без восстановления механической энергии, изобарически, с полной диссипацией кинетической энергии потока, которая расходуется на нагрев пара в камере. Давление в камере устанавливается ниже давления перед щелью. В следующих щелях и камерах процессы повторяются. Таким образом, давление от камеры к камере по потоку уменьшается, а энтальпия пара во всех камерах остается неизменной, так как теплота от пара в уплотнении не отводится.
Рассмотрим процесс течения в уплотнении с помощью h, s-диаграммы (рис. 5.2,а).


Состояние пара перед первой щелью характеризуется точкой оI. Отрезок оIаI соответствует расширению пара в первой щели, точка аI характеризует состояние пара в первой щели. Кинетическая энергия потока в первой щели сщ2/2 равна располагаемому теплоперепаду H0I. В процессе изобарного торможения в камере за первой щелью (отрезок aIoII) кинетическая энергия потока переходит в теплоту. В результате этого энтальпия пара перед второй щелью (точка оII) становится равной энтальпии перед первой щелью ho. Во второй и третьей щелях и соответствующих им камерах процессы повторяются. При этом располагаемые теплоперепады, приходящиеся на каждую последующую щель, увеличиваются, так как скорости пара возрастают от щели к щели по потоку. Увеличение скоростей в щелях вдоль уплотнения объясняется с помощью уравнения неразрывности:


Для уплотнения с постоянным диаметром dy и зазором бу площади всех щелей одинаковы: Fy=?dy?у; расход пара также не изменяется от щели к щели (Gy=const), а удельные объемы пара v, как следует из h, s-диаграммы, увеличиваются. Поэтому скорости сщ в щелях вдоль уплотнения возрастают, наибольшая скорость достигается в последней щели.
Таким образом, состояние пара в камерах уплотнения характеризуется точками оII, оIII, 1, которые располагаются на линии ho=const, соответствующей процессу дросселирования. Состояние пара в сужениях (щелях) уплотнения характеризуется точками аI, аII, аIII, расположенными на линии а, б, которая соответствует процессу течения пара с трением в трубе постоянного сечения и называется линией Фанно.
Так как процесс течения в уплотнении по состоянию пара в камерах уплотнения аналогичен процессу дросселирования, температура пара вдоль уплотнения изменяется незначительно. Поэтому в переднем концевом уплотнении турбины температура за первым отсеком уплотнения близка к температуре пара за первой ступенью турбины.
На рис. 5.2, б показан процесс течения пара в уплотнении, состоящем из шести щелей, в сравнении с аналогичным процессом в уплотнении, состоящем из трех щелей при одинаковых параметрах пара перед и за уплотнением в обоих случаях, а также при одинаковых размерах щелей. Удвоение числа щелей в уплотнении приводит к уменьшению теплоперепада, приходящегося на одну щель, приблизительно в 2 раза. Следовательно, скорость в щелях и расход пара в уплотнении при этом уменьшаются в v2 раз при условии, что во всех щелях скорости дозвуковые. Обобщая эти рассуждения для любого числа щелей, можно сделать вывод о том, что расход пара через уплотнение обратно пропорционален корню квадратному из числа щелей z, т. е.























6. Характеристический коэффициент – как один из критериев сравнения различных типов турбин

Характеристический коэффициент (characterization factor): Коэффициент, производный от характеристической модели, для приведения полученных результатов инвентаризационного анализа жизненного цикла (ИАЖЦ) к общей единице измерения для показателя категории.

181 modemЗаключение
В заключение я хочу отметить важность и актуальность своей курсовой работы. Написание курсовой работы дало возможность научиться видеть недостатки в структурах баз данных, закрепить материал, полученный на лекционных и практических занятиях. Выполнение подобных работ повышает профессиональные навыки и развивает логическое мышление. Курсовая работа учитывает практически все предъявляемые к ней требования, но все же не исключает возможности возникновения ошибок, что дает основания говорить о дальнейшей работе над этой темой.

Список литературы
1. Грачева К.А. Организация и планирование машиностроительного производства / Грачева К.А., Захарова М.К., Одинцов Л.А. и др.; Под ред. Ю.В, Соворцова – М.: Высш.Шк., 2003. – 470 с.
2. Методика выполнения курсовых проектов и работ: Учеб. пособие для радиотехнических спец. вузов/ Ю.А, Анискин. – М.: Высш. шк. – 1988. – 200 с.
3. Нормативы численности и нормы обслуживания цехового персонала предприятий отрасли. – М.: НИИЭИР, 1978. – 389с.
4. Организация, планирование и управление предприятием машиностроения И.М. Разумов. – М.: Машиностроение, 1982. – 544с.
5. Основы организации производства: Учеб./ Под ред. Н.А. Черчина. – Самара: Изд – во СГЭА, 1999. – 450 с.
6. Соколицын С.А. Организация и оперативное управление машиностроительным производством. / С.А. Соколицын, Б.И. Кузин – Л.: Машиностроение, 1988.
7. Фатхутдинов Р.А. Организация производства: Учеб. – М.: Инфра – М, 2000. – 672 с.